芯耀
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好久没更新AD5933的内容了，本期我们接着之前的内容进行电容测量。
后面如果有机会的话，将会改进一下之前的AD5933设计，在之前的基础上完善一下AD5933。
1、电容的幅频特性
在了解电容之前，我们首先要知道电容的幅频特性曲线是什么样子的。
众所周知，电容器具有“隔直通交”的作用，这是对电容特性的总结。理想电容器的容抗随着频率的上升而下降。
但是现实中的电容器并不是全频段都是呈现容性的，大部分电容器的幅频特性曲线图如下所示：
2、AD5933的电容测量应用
在使用AD5933测量电容时，不同频率下测得的阻抗不同，但是可以看到的是，现实中的电容器确实是随着频率的上升逐渐的从容性，变成了感性（存疑）因为这个地方也有可能是随着频率的上升，容抗过小导致AD5933测不出来了。
因此在使用AD5933测量电容时应当让AD5933的激励源工作在低频状态下，让容抗尽可能的大。
通过容抗计算器我们可以得知，0.1uF的电容在200HZ的激励源下其容抗约为7.95k
但是！电容的容抗并不能直接代入分压公式，这是由于电抗作为向量是带有相位属性的。
电阻作为纯阻性器件其相位为0，作用在实轴上，电容电感作为非阻性器件作用在虚轴上。
这也是为什么R1的分压并不是1Vpp而是1.414（2*0.707），其分压是根据合向量来计算的，因此在矢量计算中，方向性是绝对不能忽略的。
因此在AD5933中，推到电容电阻公式也绝不能简单的阻性分压来解决问题，这是很多人推导电容值的一个会忽略的地方。
AD5933的阻抗（导纳倒数）和电容的关系实测关系如图所示，这里直接拿电容做拟合显然是忽略掉了复阻抗的影响(忽略掉这个精度可以直接用AD5933的输出阻抗来进行拟合)。
在这个的基础上我们计算一下阻抗和真实复阻抗分压之间的关系：
因此我们可以根据这个关系来倒退真实复阻抗，再通过真实复阻抗来推到容抗，再根据容抗来推导电容值。
clc;C2 = [ 68 ? ?47 ? ?22 ? ?15 ? ];V ?= [10023 ?116301521716913];ZC = [2340 ? 3386 ?7234 ?10610];%容抗Rfb = 747*2;Z_total = Rfb./(Rfb - 1j * ZC); %Rfb在复阻抗分压Z_total_ = abs(Z_total);%真实复阻抗分压ZT = ?V_ .* 9836;%倒推容抗ZT = 1./(ZT./Rfb); %得到复阻抗ZT = ZT.*ZT - Rfb.*Rfb; %计算容抗平方ZT = sqrt(ZT); % 计算容抗ZT = 1./ZT ./(2*3.1415);%转化为电容相关
通过这种方式可以进一步的矫正AD5933在测量电容中的非线性误差（瓷片电容的误差在10%左右图中电容均采用标称，没有经过校准）。
3、总结
官方的手册中并没有明确的测量AD5933的步骤，这里是博主总结的步骤，可以减小部分非线性误差。
但是实际测量中比较复杂，主要的原因在于电容变化容抗变化过快，需要动态的调节Rfb的大小。实际使用上还需要花心思校准的。
